Name: high speed sub-ghz spectrometer for brillouin scattering analysis
Uploaded: 2015-12-22T15:00:00.000+00:00
Duration: 13 min 31 s
Description: Watch this Scientific Journal Video about High Speed Sub-GHz Spectrometer for Brillouin Scattering Analysis at JoVE.com

This work was supported in part by the National Institutes of Health (P41-EB015903, R21EY023043, K25EB015885), National Science of Foundation (CBET-0853773) and Human Frontier Science Program (Young Investigator Grant).

참고 : 브릴 루앙 스펙트럼 분석은 단일 종 모드 레이저 (~ 샘플에서 10 mW의)가 필요합니다. 목적을 정렬하기위한,이 레이저 빔 (&lt;0.1 ​​MW)의 강하게 감쇠 된 부분을 사용한다. 1. 초기 섬유의 설치 및 EMCCD (전자 곱한 전하 결합 소자) 카메라 <ol><li> 광학 테이블에 분광계 약 1,600mm 무료 정렬 공간을 확인합니다. </li><li> 배향 자유 공간의 끝에 EMCCD 카메라를 탑재. <ol><li> 게시물에 카메라를 부착 세트 나사를 사용합니다. 원하는 광축 높이 포스트 홀더에 게시물을 조입니다. 테이블 클램프를 사용하여 광학 테이블에 포스트 홀더를 조입니다. </li></ol></li><li> EMCCD 카메라를 켭니다. 카메라 포화를 피하기 위해 염두해야합니다. <ol><li> 실험실 컴퓨터에 카메라 소프트웨어를 설치하고 카메라를 컴퓨터에 연결합니다. </li><li> 게인을 해제하고 낮은 적분 시간 (~ 0.01 초)을 설정합니다. EMCCD 이미지를 획득 시작합니다. 카메라 영상을 관찰컴퓨터 화면의. </li></ol></li><li> 카메라 앞에서 1,600mm에 대한 섬유 콜리메이터를 탑재합니다. <ol><li> 섬유 콜리메이터 어댑터 섬유 콜리메이터를 놓습니다. </li><li> 게시물에 어댑터를 탑재합니다. 광축 (카메라의 높이)의 대략적인 높이에서 게시물 홀더에 게시물을 조입니다. 테이블 클램프를 사용하여 광학 테이블에 포스트 홀더를 조입니다. </li></ol></li><li> 광축을 따라 출력 빔을 맞 춥니 다. <ol><li> 게시물에 표준 조리개를 연결하는 고정 나사를 사용합니다. 포스트 홀더에 게시물을 조입니다. </li><li> 섬유 콜리메이터 (&lt;50mm)의 앞에 조리개를 놓습니다. 빔에 홍채의 높이를 조정합니다. 카메라에 직접 가리켜 야 원하는 광축을 따라 조리개를, 이동합니다. </li><li> 카메라 포화 경우 레이저 출력 후 직접 광학 밀도 필터를 삽입합니다. 광축을 따라 빔을 정렬하기 위해 마운트 광섬유 콜리메이터의 조정 나사를 사용한다. 이것이 달성되면,빔은 깨끗하게 전체 빔의 경로를 따라 조리개를 통해 전달합니다. </li></ol></li><li> 카메라 앞에서 일치 무색 렌즈 쌍 (F = 30mm)를 탑재합니다. </li></ol> 분광계 2. 수평 단계 <ol><li> 수평 마스크를 탑재합니다. <ol><li> 게시물에 수평 마스크를 부착 세트 나사를 사용합니다. 포스트 홀더에 게시물을 조입니다. 마스크와 빔 경로에서 수평으로 밀어 수 있도록 번역 무대에 포스트 홀더를 탑재합니다. (그림 1) </li><li> 마스크가 무색 렌즈 쌍의 초점 거리 (F = 30mm)의 CCD 카메라에 급격하게 이미지화되도록 광학 테이블에 번역 단계를 강화하는 캡 나사를 사용합니다. </li></ol></li><li> 마운트와는 구면 렌즈 (S1) (F = 200mm) 수평 마스크의 전면에 600mm를 맞 춥니 다. <ol><li> 포스트 홀더에 (S1)를 탑재 세트 나사를 사용합니다. 포스트 홀더에 게시물을 조입니다. </li><li> 1.5.1에​​ 기술 된 바와 같이 두 개의 홍채를 탑재합니다. placi 전NG (S1)는 빔 경로에 이전 한 홍채 원하는 S1 위치로 한 홍채 (수평 마스크의 앞 600mm)를 삽입합니다. 빔이 깨끗하게 둘 다 통과하도록 창포의 높이를 조정합니다. </li><li> (S1)을 수평 마스크의 앞 600mm (그림 1)을 놓습니다. 모두 때까지 높이와 S1의 각도를 조정, 렌즈와 아웃 오는 빔의 오프 다시 반사, 깨끗​​하게 붓꽃을 통해 전달합니다. 테이블 클램프를 사용하여 광학 테이블에 S1을 들고 포스트 홀더를 조입니다. </li></ol></li><li> 구면 렌즈의 초점면에 장착 VIPA2 (S1 앞 200mm). <ol><li> 홀더와 함께 제공되는 나사를 사용하여 게시물에 VIPA 홀더를 탑재합니다. 포스트 홀더에 게시물을 조입니다. 수평 이동 스테이지에 포스트 홀더를 조입니다. (그림 1) </li><li> 수직 방향의 입구 슬릿 VIPA 홀더에 조심스럽게 VIPA2를 놓습니다. (그림 1) </li><li> 위치 (O)를 미세 조정F VIPA은 S1의 초점면에 정확히으로 마운트합니다. (흰색 카드와 빔 허리를 추적하여 확인합니다.) </li><li> 번역 단계의 자유도를 사용하여 빔에서 광학 테이블 및 슬라이드 VIPA2에 번역 단계를 강화하는 캡 나사를 사용합니다. </li></ol></li><li> 마운트와는 구면 렌즈 (S2) (F = 200mm) VIPA 후 200mm 수평 마스크의 전면에 200mm를 맞 춥니 다. 2.2.1-2.2.3에 설명 된 절차를 따르십시오. 대신 광학 테이블에 포스트 홀더를 부착, 광학 축을 따라 중심의 자유의 정도와 병진 무대에 마운트. (그림 1) 광학 테이블 위에 병진 단계를 강화하는 캡 나사를 사용합니다. </li><li> 빔 경로에 VIPA2 입구를 밀어 수평 병진 단계 (2.3.4)를 사용합니다. 카메라 영상에 수직 라인을 준수하십시오. <ol><li> 카메라 이미지의 세로 선이 나타날 때까지 2.4에 장착 된 번역 단계를 사용하여 (S2)을 미세 조정날카로운. </li></ol></li><li> VIPA 홀더에 자유의 수평 기울기 정도와 병진 무대 스펙트럼을 조정합니다. 탈론으로 조정 빔의 입구 위치를 자유의 수평 번역 정도를 사용합니다. 탈론으로 조정 빔의 입력 각도를 자유의 수평 기울기 정도를 사용합니다. </li><li> 기교 및 처리량을 측정합니다. <ol><li> 왼쪽 상단의 &quot;획득 설치&quot;를 클릭하고 옵션 카메라 소프트웨어에서 &quot;이미지를 촬영&quot;을 선택하여 대안 F5 키를 누르거나하여 이미지를 가져 가라. </li><li> 이미지를 마우스 오른쪽 버튼으로 클릭하고 옵션 &quot;선 그림&quot;를 선택합니다. 선 그림을 생성하는 이미지를 가로 질러 수평으로 커서를 끕니다. 생성 된 선 그림을 관찰하기 위해 커서를 놓습니다. </li><li> 기교를 측정하기 위해 선 그림을 사용하십시오. 반 최대 (FWHM)에서 자신의 전체 폭에 의해 두 봉우리 사이의 거리를 나눕니다. &gt; 30 목표. </li><li> measurin하여 처리량을 결정G 직전과 VIPA2 후 파워 미터와 전원. &gt; 50 % 목표. </li><li> 조정 VIPA 홀더 (2.6)에 자유의 정도에 탈론으로 빔의 입력 각도와 트레이드 오프 기교와 처리량 사이를 관찰합니다. </li></ol></li><li> 기교 및 처리량이 만족하지 않은 경우 다시 가서 정렬을 미세 조정합니다. 확인 VIPA2은 S1의 초점면에 있습니다. 반복 2.3.3 -2.7 단계를 반복합니다. </li></ol> 분광계 3. 수직 무대 <ol><li> VIPA (VIPA2)를 밀어 번역 단계 (2.3.4)를 사용하여 빔에서, 2 부에 정렬됩니다. 1 이미징 시스템 : 분광계의 수평 단계는 지금​​ 1로 작동합니다. </li><li> 수직 마스크를 탑재합니다. <ol><li> 게시물에 수직 마스크를 부착 세트 나사를 사용합니다. 직각 포스트 클램프 어댑터에 게시물을 조입니다. 직각 어댑터에 두 번째 게시물을 조이고 게시물 홀더에 넣어. 수직 병진 무대, allowi에 포스트 홀더를 장착마스크를 겨 것은 및 빔 경로에서 수직으로 밀어 넣습니다. (그림 1) </li><li> 사용 캡 나사는 수직 마스크가 EMCCD 카메라에 급격히 S1의 앞에 200mm 군데되도록 광학 테이블 위에 수직 병진 스테이지를 조입니다. </li></ol></li><li> 마운트 C1 원통형 렌즈 (F = 200mm) 수직 마스크 앞 600mm 맞추고. <ol><li> 게시물에 원통형 렌즈 홀더 나사. 포스트 홀더에 게시물을 조입니다. 조심스럽게 렌즈 홀더에 (C1)를 배치하고 제자리에 고정 나사를 조입니다. </li><li> 1.5.1에​​ 기술 된 바와 같이 두 개의 홍채를 탑재합니다. 빔 경로 (C1)를 배치하기 전에, 전에 한 홍채 원하는 S1 위치로 한 홍채 (수직 마스크의 앞 600mm)를 삽입합니다. 빔이 깨끗하게 둘 다 통과하도록 창포의 높이를 조정합니다. </li><li> 장소 C1 수직 마스크의 앞 600mm (그림 1). 조심스럽게 높이, 기울기 및 C1의 측면 위치까지를 조정모두 렌즈와 밖으로 나오는 빔의 오프 다시 반사, 홍채에 중심에있다. 테이블 클램프를 사용하여 광학 테이블에 포스트 홀더 유지 (C1)를 조입니다. </li></ol></li><li> 원통형 렌즈의 초점면에서 마운트 VIPA1 (C1 앞 200mm). <ol><li> 홀더와 함께 제공되는 나사를 사용하여 게시물에 VIPA 홀더를 탑재합니다. 포스트 홀더에 게시물을 조입니다. 수직 번역 무대에 포스트 홀더를 조입니다. (그림 1) </li><li> 가로 방향 입구 슬릿 VIPA 홀더에 조심스럽게 VIPA1를 놓습니다. (그림 1) </li><li> VIPA의 위치 (C1)의 초점면에 정확히 VIPA1을 배치 마운트 미세 조정합니다. (흰색 카드와 빔 허리를 추적하여 확인합니다.) </li><li> 사용 캡 나사는 광학 테이블 위에 수직 병진 단계를 강화하고, 번역 단계의 자유도를 사용하여 빔에서 VIPA1을 밀어 넣습니다. </li></ol></li><li> 마운트 및 정렬원통형 렌즈 C2 (F = 200mm) 3.3.1-3.3.3에서 설명 된 절차에 따라, VIPA1 후 200mm 및 수직 마스크 앞 200mm. 대신 광학 테이블에 포스트 홀더를 부착, 광학 축을 따라 중심의 자유의 정도와 병진 무대에 마운트. (그림 1) 광학 테이블 위에 병진 단계를 강화하는 캡 나사를 사용합니다. </li><li> 빔 경로에 VIPA1 입구를 슬라이드로 이동 스테이지 (3.4.4)를 사용합니다. 카메라 영상에 수평 라인을 준수하십시오. <ol><li> 카메라 이미지의 수평 라인이 선명 나타날 때까지 3.5에 장착 된 번역 단계를 사용하여 C2를 미세 조정합니다. </li></ol></li><li> VIPA 홀더에 자유의 수직 기울기 정도와 병진 무대 스펙트럼을 조정합니다. 탈론으로 조정 빔의 입구 위치를 자유의 수직 변환 정도를 사용합니다. 의 문헌 선국 빔의 입력 각도를 자유 수직 틸트 정도를 사용에. </li><li> 기교 및 처리량을 측정합니다. <ol><li> 카메라 화면의 이미지에 걸쳐 수직으로 선 그림을 생성하는 단계 2.7.1 -2.7.2을 따르십시오. </li><li> 반값 (FWHM)에서 전체 폭만큼 자신의 두 라인 사이의 수평 거리를 나누어 피네스를 측정하는 선 그림을 사용한다. &gt; (40)에 대한 목표. </li><li> 직전 및 VIPA1 후 전력계와 전력을 측정함으로써 스루풋을 측정한다. &gt; 30 % 목표. </li><li> 조정 VIPA 홀더 (3.7)에 자유의 수직 기울기 정도에 탈론으로 빔의 수직 입력 각도. 기교 및 처리량 사이의 트레이드 오프를 관찰한다. </li></ol></li><li> 기교 및 처리량이 만족하지 않은 경우 다시 가서 정렬을 미세 조정합니다. 확인 VIPA1는 C1의 초점면에 있습니다. 단계를 반복 3.4.3-3.8. </li></ol> 두 단계 및 최종 정렬 4. 조합 <ol><li> VIPA2에 밀어 넣습니다. 수평 및 수직 간격으로 점을 관찰한다. 이러한 점단일 주파수 레이저의 스펙트럼 특성 재. 점 선명 때까지 VIPAs의 번역 단계를 조정합니다. </li><li> 분광계의 기교 및 처리량을 측정합니다. <ol><li> 단계에 따라 2.7.1.-2.7.2을 대각선으로 레이저 도트의 두 걸쳐 선 그림을 생성 할 수 있습니다. </li><li> 반 최대 (FWHM)에서 자신의 전체 폭에 의해 두 점 사이의 대각선 거리를 나누어 기교를 측정하기 위해 선 그림을 사용하십시오. &gt; 30 목표. </li></ol></li><li> 분광계를 둘러싸는 블랙 박스를 구축 할 수 있습니다. <ol><li> (에 X 15 X 9와 63) CCD 카메라에 섬유 콜리메이터에서 전체 분광계를 동봉해야 상자 골격을 구축하기 위해 건설 레일을 사용합니다. </li><li> 정전 패브릭 상자 골격을 덮고는 구석에 꽉 테이프. 마스크와 VIPAs 쉽게 액세스 할 수 있는지 확인합니다. </li></ol></li><li> 이러한 반사 공 초점 현미경 (4)와 같은 표준 광학 프로브에 섬유를 연결합니다. 표준 광학 P후방 산란 빛을 수집하는 데 사용 가운은 브릴 루앙 신호를 수행한다. </li></ol> 5. 브릴 루앙 Shift 키를 측정 <ol><li> 근접 모두 수직 및 수평 마스크 레이저 서명이 사라질 때까지. 따라서 번역의 단계를 이동합니다. </li><li> 이득을 활성화하고 EMCCD 카메라 포화없이 가능한 카메라의 통합 시간을 증가시킨다. </li><li> 시료의 브릴 리언 시프트를 관찰한다. <ol><li> 공 초점 현미경 (또는 다른 광학 프로브)의 초점에 샘플을 놓습니다. 공간 분해능은 공 초점 현미경에 사용되는 대물 렌즈에 의존 할 것이다. 플라스틱 접시 또는 액체 큐벳을 사용합니다. 첫 번째 측정을 위해 메탄올을 사용합니다. </li></ol></li><li> 한 번에 분광계 처리량 오픈 한 마스크를 최적화하고 VIPA 틸팅 및 번역 단계를 조정하여 분광계 주문을 통해 스캔합니다. 가장 강한 신호가 표시되는 순서를 찾는다. 일까지 닫기를 다시 마스크전자 레이저 신호가 사라집니다. 다른 마스크와 VIPA (2.6 및 3.7에 설명)을 반복합니다. </li><li> 시료의 측정을. <ol><li> 단계 2.7.1 다음과 같은 스펙트럼의 이미지를 가져 가라. </li><li> 물과 유리 (또는 알려진 브릴 루앙 변화와 다른 샘플)의 스펙트럼의 이미지를 고려하여 교정 측정을 얻습니다. 왼쪽 상단의 &quot;파일&quot;을 클릭하고 옵션을 &quot;다른 이름으로 저장&quot;을 선택하여 이미지를 저장합니다. 데이터 분석은 카메라 소프트웨어에서 수행되는 경우 &quot;된 .sif&quot;형식으로 이미지를 저장한다. 데이터 분석은 다른 계산하는 소프트웨어 프로그램으로 수행되는 경우 &quot;이 .tif&quot;형식으로 이미지를 저장한다. </li></ol></li></ol> 6. 교정 및 분석 브릴 루앙 스펙트럼의 <ol><li> 자유 스펙트럼 범위 (FSR)와 브릴 루앙 분광계 광학 주파수 변환 비율 (PR)에 EMCCD 픽셀을 결정합니다. <ol><li> 카메라 소프트웨어 또는 다른 computa에 데이터를로드적인 소프트웨어 프로그램. </li><li> 물 보정 이미지의 스펙트럼에 걸쳐 선 그림을 생성하는 단계 2.7.2을 따르십시오. </li><li> 화소 위치 (P-S 물, 물 P-AS)면에서의 피크의 위치를 결정하는 로렌츠 곡선 스펙트럼의 2 개의 피크를 장착한다. 또한, 피크의 가장 높은 점을 고려하여 수동으로 피크 위치를 참조하십시오. </li><li> 유리 캘리브레이션 화상의 스펙트럼 단계를 반복 6.1.2-6.1.3. </li><li> 또한 6.1.1-6.1.4에 모두 EMCCD 프레임을 추가하고 한 번에 네 개의 피크를 맞습니다. (그림 2) </li><li> P 물-AS 및 P 유리 AS 6.1.3과 6.1.4의 결정에 대한 값에 식 1. 플러그를 사용하여 홍보를 계산합니다. Ω 유리 AS는 29.3 GHz의 것으로 알려져있다. 이 경우, 이후 자유 스펙트럼 범위가 9.3 기가 헤르쯔의 주파수 변위에 의해 표시 앨리어싱 20 기가 헤르쯔이다. 단순화를 위해 Ω 유리 AS 9.3 GHz의를 사용합니다. Ω에 대한 7.46 GHz의 사용물-AS. <img alt="식 (1)" class="jove_content" p="" src="/files/ftp_upload/53468/53468eq1.jpg" /></li><li> 6.16에서 계산 된 P 유리-S, P 유리 AS 및 홍보에 대한 값을 방정식 2. 플러그를 사용하여 FSR을 계산합니다. Ω 유리 AS 9.3 GHz의를 사용합니다. <img alt="식 (2)" class="jove_content" src="/files/ftp_upload/53468/53468eq2.jpg" /></li></ol></li></ol><img alt="그림 2" class="jove_content" src="/files/ftp_upload/53468/53468fig2.jpg" /> 2. 분광계 교정 그림. (A) EMCCD 카메라 프레임은 보정 샘플로부터 얻어진. (B) 측정 된 데이터 (파란색)에 로렌츠 곡선 맞춤 (빨간색). <a href="https://www-jove-com.bdigitaluss.remotexs.co/files/ftp_upload/53468/53468fig2large.jpg" target="_blank">이 그림의 더 큰 버전을 보려면 여기를 클릭하십시오.</a> <ol start="2"><li> 의 브릴 루앙 변화를 결정샘플. <ol><li> 샘플의 스펙트럼에 걸쳐 라인 스캔을 생성하는 단계 2.7.2을 따르십시오. </li><li> 화소 위치의 측면에서 피크의 위치를​​ 결정하는 로렌츠 곡선 스펙트럼의 2 개의 피크를 장착한다. 또한, 피크의 가장 높은 점을 고려하여 수동으로 피크 위치를 참조하십시오. </li><li> 시료의 브릴 리언 시프트를 계산하도록 FSR 및 PR은 다음 식 (4) 및 (5) 이전에 계산 된 값을 사용한다. <img alt="식 (3)" class="jove_content" p="" src="/files/ftp_upload/53468/53468eq3.jpg" /></li></ol></li></ol>

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	<li>Brillouin, L. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Diffusion+de+la+lumiere+et+des+rayonnes+X+par+un+corps+transparent+homogene;+influence+del'agitation+thermique.">Diffusion de la lumiere et des rayonnes X par un corps transparent homogene; influence del'agitation thermique.</a> Ann. Phys. (Paris) . 17, 88-122 (1922).</li><li>Scarcelli, G., Yun, S. H. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Multistage+VIPA+etalons+for+high-extinction+parallel+Brillouin+spectroscopy.">Multistage VIPA etalons for high-extinction parallel Brillouin spectroscopy.</a> Opt. Exp. 19 (11), 10913-10922 (2011).</li><li>Scarcelli, G. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Confocal+Brillouin+microscopy+for+three-dimensional+mechanical+imaging.">Confocal Brillouin microscopy for three-dimensional mechanical imaging.</a> Nat. Phot. 2 (1), 39-43 (2008).</li><li>Nichols, A. J., Evans, C. L. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Video-rate+Scanning+Confocal+Microscopy+and+Microendoscopy.">Video-rate Scanning Confocal Microscopy and Microendoscopy.</a> J. Vis. Exp. (56), e3252 (2011).</li><li>Steelman, Z., Meng, Z., Traverso, A. J., Yakovlev, V. V. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Brillouin+spectroscopy+as+a+new+method+of+screening+for+increased+CSF+total+protein+during+bacterial+meningitis.">Brillouin spectroscopy as a new method of screening for increased CSF total protein during bacterial meningitis.</a> J. Biophoton. 8 (5), 1-7 (2014).</li><li>Koski, K. J., Yarger, J. L. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Brillouin+imaging.">Brillouin imaging.</a> Appl. Phys. Lett. 87 (6), 061903 (2005).</li><li>Faris, G. W., Jusinski, L. E., Hickman, A. P. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=High-resolution+stimulated+Brillouin+gain+spectroscopy+in+glasses+and+crystals.">High-resolution stimulated Brillouin gain spectroscopy in glasses and crystals.</a> J. Opt. Soc. Am. B. 10 (4), 587-599 (1993).</li><li>Scarcelli, G., Yun, S. H. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=In+vivo+Brillouin+optical+microscopy+of+the+human+eye.">In vivo Brillouin optical microscopy of the human eye.</a> Opt. Exp. 20 (8), 9197-9202 (2012).</li><li>Scarcelli, G., Besner, S., Pineda, R., Kalout, P., Yun, S. H. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=In+Vivo+Biomechanical+Mapping+of+Normal+and+Keratoconus+Corneas.">In Vivo Biomechanical Mapping of Normal and Keratoconus Corneas.</a> Jama Ophtalmol. , (2015).</li><li>Scarcelli, G., Kim, P., Yun, S. H. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=+In+Vivo+Measurement+of+Age-Related+Stiffening+in+the+Crystalline+Lens+by+Brillouin+Optical+Microscopy."> In Vivo Measurement of Age-Related Stiffening in the Crystalline Lens by Brillouin Optical Microscopy.</a> Biophys. J. 101 (6), 1539-1545 (2011).</li><li>Antonacci, G., Foreman, M. R., Paterson, C., T&#246;r&#246;k, P. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Spectral+broadening+in+Brillouin+imaging.">Spectral broadening in Brillouin imaging.</a> Appl. Phys. Lett. 103 (22), 221105 (2013).</li><li>Meng, Z., Traverso, A. J., Yakovlev, V. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Background+clean-up+in+Brillouin+microspectroscopy+of+scattering+medium.">Background clean-up in Brillouin microspectroscopy of scattering medium.</a> Opt. Exp. 22 (5), 5410-5415 (2014).</li><li>Reiss, S., Burau, G., Stachs, O., Guthoff, R., Stolz, H. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Spatially+resolved+Brillouin+spectroscopy+to+determine+the+rheological+properties+of+the+eye+lens.">Spatially resolved Brillouin spectroscopy to determine the rheological properties of the eye lens.</a> Biomed. Opt. Exp. 2 (8), 2144-2159 (2011).</li><li>Scarcelli, G., Kling, S., Quijano, E., Pineda, R., Marcos, S., Yun, S. H. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Brillouin+microscopy+of+collagen+crosslinking:+noncontact+depth-dependent+analysis+of+corneal+elastic+modulus.">Brillouin microscopy of collagen crosslinking: noncontact depth-dependent analysis of corneal elastic modulus.</a> Invest. Ophthalmol. Vis. Sci. 54 (2), 1418-1425 (2013).</li></ol>

Giuliano Scarcelli and Seok H. Yun hold patents related to Brillouin spectroscopy technology.

이 분광계 구성의 주요 설계 특징은 두 단계가 독립적으로 배향 될 수 있다는 것이다. 각 단계에서의 스펙트럼 패턴이 CCD 카메라에 결상되도록 한 촬상 시스템 : VIPA 탈론가 광로 밖으로 슬라이드하면 분광계 스테이지의 나머지 렌즈 (1)를 형성한다. 그러므로, 다른 단계의 배향에 영향을주지 않고 그 성능을 개선하는 단계 중 어느 하나에 돌아갈 간단하다. 프로토콜에서 제안하고 스테이지 병진 자유도의 세트를 독립 분광계 양쪽 단계를 최적화 할 수있는 능력을 유지이 철학을 따른다. 이는 자유 경사각도가 입력 창 축을 중심으로 회전하도록 VIPA 탈론 장착하는 것은 곤란하다. 탈론 틸팅 시판 광전자 기계 요소로 동작 할 때 계속해서, 필연적 입력 윈도우의 작은 번역을 소개한다. translat하는광학 빔 축을 따라 이온 때문에 입력 렌즈 (~ 3mm)의 큰 레일리 범위의 부정적인 영향을 유발하지 않아야합니다. 한편, 빔의 전파 축에 직교 변환에 크게 분광계의 처리량을 감소시킬 수있다. 병진 및 VIPA 홀더에 자유 경사각도가 기교와 처리량을 최대화하기 위해 협력하여 작동 될 필요가있는 이유이다. 이것은 비교적 높은 경사각 (~ 3-5도) 때문에 VIPA 탈론 내로 그 결합 광 정렬 절차를 시작하기 위해 제안되어 거의 무손실이다. 정렬이 향상됨에 따라, 틸트 각도는 기교를 향상시키기 위해 감소 될 수있다. 피네스과 스루풋의 최적화는 특히 통합 시간 및 레이저 출력은 가능한 한 낮게 유지되어야 생물학적 물질의 용도를, 정렬 프로토콜의 중요한 부분이다. 프로토콜에서, t에서 브릴 루앙 시프트를 추출하기 위해 제안되어왔다두 스펙트럼 피크, 인접한 두 회절 차수에서 즉 안티 - 스토크 스 및 스토크 스 피크의 고 분석. 이는 레이저 주파수 드리프트 또는 탈론 온도 변화 아티팩트를 최소화 본질적으로 강력한 방법이다. 그러나 크게 다른 스펙트럼 변화에 피크를 측정하는 단점이있을 수 있습니다. 사실, 교정 용 분광 제공 절차 스펙트럼 패턴 걸쳐 일정한 스펙트럼 분산액의 가정에 기초한다. 실제로는, 스펙트럼 확산 회절의 낮은 계층에 증가한다. 결과적으로, 분석 스펙트럼의 영역 (즉, 인접한 두 회절 차수에서 스톡스 및 안티 스토크 피크)는 다른 분광 분산을 가질 수도있다. 이 경우, 여기에 기재된 스펙트럼 보정 절차 부정확 브릴 루앙 시프트를 제공 할 것이다. 그것은 공지 된 브릴 루앙 시프트 이상의 재료가 다항식 피팅과 스펙트럼 검량선을 구축이 상황에서 사용하는 것을 제안. 브릴 루앙 시프트의 절대 값이 두 가지 조건 사이의 브릴 리언 시프트의 상대적인 변화보다는 비교하는 경우에 특히 중요하다. 일반적 VIPA 포함한 자유 공간에 탈론의 피네스는 ~ 50을 넘지 않는, 여기에서 설명했다. 그 결과, 높은 스펙트럼 해상도와 무료 스펙트럼 범위 사이에 고려하는 트레이드 오프가있을 것입니다. 대부분의 생체 물질 미만 10 GHz의의 브릴 루앙 이동이 있기 때문에이 프로토콜에서 20 GHz의 무료 스펙트럼 범위는 녹색 (532 나노 미터) 레이저 작업에 좋습니다. 스톡스 및 안티 스톡스 주파수가 절반 FSR은 스펙트럼에서 별명이 나타날 것보다 더 큰 이동하기 때문에 FSR의 절반은 브릴 루앙 분석에 사용할 수 있습니다. 어려움은 브릴 루앙 신호의 발생을 관찰하는 경우, 그 문제는, 또는 브릴 루앙 광자의 수가 적기 미광 과량 관련되어 있는지 여부를 인식하는 것이 중요하다. 과도한 잃은 Light 효과적으로 제거한다. 블랙 박스 인클로저가 빛을 꽉 있는지 확인하십시오. 샘플없이, 실내 조명 켜거나 레이저를 끄면 크게 EMCCD 카메라 배경 광자의 수를 변경하지 마십시오. 다소, 레이저 광은 샘플의 표면에 반사 제거 샘플을 기울 신호를 차단하지 않고 공간 마스크 관찰 최대한 닫힌 시작한다. 이러한 두 절차는 매우 희미한 브릴 루앙 신호의 관측을 허용하기 위해 통합 시간을 증가있게된다. 정지 신호가없는 경우, 브릴 루앙 신호도 약한 가능성이있다. 메탄올 등의 강한 브릴 루앙 신호와 다른 샘플을 사용하거나 공 초점 현미경의 수집 광학의 정렬을 확인합니다. 성공적으로 신호를 관찰 한 후, 프로토콜에 설명 된 단계 5.4에 따라 추가로 그것을 최적화. 흡수 또는 산란에 의한 입사광의 손실이 획득 시간을 증가 (R)시료 분석을위한 equired. 결과적으로, 최상의 결과는 일반적으로 투명하거나 얇은 재료를 얻을 수있다. 잘 정렬 된 분광계는 액체 물질 또는 투명한 플라스틱 샘플에 대한 높은 광자 샘플에 빛의 5 mW의와 수 (피크&gt; 1000) 및 통합 시간이 100ms를 얻을 수 있어야합니다. 이것은 기존의 주사​​ 분석기보다 훨씬 빠릅니다. 그것의 낮은 획득 시간과 조명 전원, 이러한 분광계는 생체 -mechanical 영상 3,10,11,12에 대한 브릴 루앙 분광법을 이용하여 사용할 수있다. 이러한 유형의 분석 장치를 이용하여, 몇몇 그룹은 척수액 4 세균성 수막염을 검출하는 눈 렌즈 (13)의 유동 학적 특성을 측정하고, 각막 탄성률 (14)를 분석하는 등의 다양한 응용을 증명하고있다. 분광계에 추가 개선은 가까운 장래에 기대된다 특히 저손실 초협 대역 만약전달 및 / 또는 노치 필터 VIPA 분광 분산에 소등 요건을 완화하기 위해 통합 될 수있다. 분광계는, 예를 공 초점 현미경 3,4,5, 내시경 용 표준 광학 프로브의 다양한 조합하여 사용하고, 세극등 검안경 검사를 할 수 있기 때문에, VIPA 분광계는 여러 생물 의학 분야에서 쓸모 성분 일 수있다.

먼저 1922 년에 레온 브릴 루앙 (1)에 의해 설명 브릴 루앙 산란은, 고체 및 액체 또는 가스의 열 밀도 변동에서 열 음향 모드에서 빛의 비탄성 산란입니다. 일반적으로, 서브 - 헤르쯔 범위의 산란광의 스펙트럼의 시프트는, 입사광과 샘플 음향 포논 상호 작용에 대한 정보를 제공한다. 그 결과, 시험 물질의 점탄성 특성에 관한 유용한 정보를 제공 할 수있다. 그 자발 버전에서는 브릴 루앙 산란은 일반적으로 매우 약한 신호의 결과로, 라만 산란의 순서의 단면을 갖는다. 또한, 브릴 루앙 주파수 변화는 라만 변화보다 작은 크기의 주문이다. 결과적으로, 탄성, 미광, 백 반사 (레일리 또는 미 산란에서) 모든 쉽게 브릴 루앙 스펙트럼 서명을 압도 할 수있는 샘플 떨어져 빛을 산란. 금후, 브릴 루앙 분광계는 서브 GHz의에게 스펙트럼 해상도뿐만 아니라 높은 스펙트럼 대비 또는 멸종을 달성 할뿐만 아니라 필요가있다. 전통적인 브릴 루앙 분광계에서 이러한 요구 사항은 가장 널리 주사 격자 단색화, 광 비팅 방법 및, 다중 - 통과 주사 파브리 - 페로 간섭계 (2)에 의해 충족된다. 이러한 방법은 각각의 스펙트럼 성분을 순차적으로 측정한다. 이 방법은 악기와 샘플에 따라 몇 시간 몇 분에 이르기까지 하나의 브릴 리언 스펙트럼에 대한 수집 시간에 이어집니다. 이 프로토콜을 사용하여 구축 이단 VIPA 분광계는 효과적으로 다른 스퓨리어스 2를 억제하기에 충분한 소멸 (&gt; 60dB)를 제공하면서보다 작은 초 이내에 스펙트럼 성분의 전부를 수집하는 기능을 갖는다. VIPA 탈론의 통합이 분광기의 핵심 요소이다. VIPA는 세 가지 다른 C와 고체에 탈론입니다영역 떠 : 표면의 나머지 부분은 고 반사 (HR) 코팅을 갖추고하면서 표면에, 폭이 좁은 반사 방지막 스트립, 광 VIPA를 입력 할 수; 배면에, 부분적으로 반사 코팅은 광의 작은 부분 (~ 5 %)를 송신 할 수있다. 약간 기울어 VIPA의 좁은 입구에 집중되면, 광 빔은 2 VIPA 내의 고정 된 위상차와 하위 구성 요소에 반영 얻는다. 하위 구성 요소 간의 간섭이 갈망 높은 스펙트럼 분산을 달성한다. 교차 축 구성에 순차적으로 두 VIPAs를 정렬하면 직교 방향으로 3 스펙트럼 분산을 소개합니다. 직교 방향의 스펙트럼 분산은 공간적으로 가능 만 브릴 루앙 신호를 포착 할 수 있습니다 원치 않는 크로스 토크에서 브릴 루앙 피크를 분리한다. (1) 표시를 2 단계 VIPA 분광계의 개략적 인 그림. 광학 요소 아래 화살표를 표시 ℃에서병진 스테이지가 지향되어야하는 자유 REE. <img alt="그림 1" class="jove_content" p="" src="/files/ftp_upload/53468/53468fig1.jpg" /> 그림 1. 기악 설치. 광섬유는 분광계에 브릴 루앙 산란을 제공합니다. 원통형 렌즈 C1 (F = 200mm)는 제 VIPA (VIPA1)의 입구에 빛을 집중한다. 다른 원통형 렌즈 C2 (F = 200mm)은 C2의 초점면에서 공간적으로 분리 된 스펙트럼 각도 소산을 매핑한다. 이 평면에서, 수직 마스크 스펙트럼의 원하는 부분을 선택하는데 사용된다. 유사한 구성이 90 도로 기울어 져, 다음과 같다. 빔은 구면 렌즈 S1 (F = 200mm)을 통과하여 제 VIPA (VIPA2)의 입구 슬릿에 집중된다. 구면 렌즈 (S2) (F = 200mm)는 다른 수평 마스크를 배치의 초점면에있는 두 개의 차원 스펙트럼 분리 패턴을 생성합니다. 호르냅 마스크가 무색 렌즈 쌍을 사용 EMCCD 카메라 상에 묘화된다. <a href="https://www-jove-com.bdigitaluss.remotexs.co/files/ftp_upload/53468/53468fig1large.jpg" target="_blank">이 그림의 더 큰 버전을 보려면 여기를 클릭하십시오.</a> 일부 광학의 과정과 기본 정렬 경험이있는 학부 학생 구축하고이 두 단계 분광계를 사용할 수 있어야합니다. 분광계 최근 표준 광학 프로브의 다양한 3,4,5- (예를 들어, 공 초점 현미경, 내시경, 세극등 검안경)와 호환하는 것으로 나타났다. 여기에서, 분석 장치는 공 초점 현미경에 접속된다. 레이저 광은 90:10 빔 스플리터를 통합 한 후 표준 연구 도립 현미경 시스템에 정렬된다. 샘플로부터의 산란 광은 공 초점 현미경을, 단일 모드 광섬유로 연결된다.

<table><tbody><tr><td colspan="4">&lt;strong&gt;OPTICS&lt;/strong&gt;</td></tr><tr><td>VIPA (virtual image phase array)</td><td>LIGH MACHINERY</td><td></td><td>Quantity: 2</td></tr><tr><td>Bundle of Three 423 Linear Stages with SM-25 Micrometers</td><td>NEWPORT</td><td>423-MIC&amp;nbsp;</td><td>Quantity: 1</td></tr><tr><td>SS Crossed-Roller Bearing Translation Stage, 0.5 in., 8-32, 1/4-20</td><td>NEWPORT</td><td>9066-X</td><td>Quantity: 1</td></tr><tr><td>Vernier Micrometer, 13&amp;nbsp;mm Travel, 9 lb Load Capacity, 50.8 TPI</td><td>NEWPORT</td><td>SM-13</td><td>Quantity: 1</td></tr><tr><td>Adjustable Width Slit</td><td>NEWPORT</td><td>SV-0.5</td><td>Quantity: 2</td></tr><tr><td>Compact Dovetail Linear Stage, 0.20 in. Z Travel, 1.57x1.57x1.38&amp;nbsp;in.</td><td>NEWPORT</td><td>DS40-Z</td><td>Quantity: 2</td></tr><tr><td>Slotted Base Plate, 25 or 40&amp;nbsp;mm to 65&amp;nbsp;mm Stage, 1.1 in. Range</td><td>NEWPORT</td><td>B-2B</td><td>Quantity: 2</td></tr><tr><td>&amp;Oslash;1/2&quot; Optical Post, 8-32 Setscrew, 1/4&quot;-20 Tap, L = 2&quot;, 5 Pack</td><td>THORLABS</td><td>TR2-P5</td><td>Quantity: 2</td></tr><tr><td>&amp;Oslash;1/2&quot; Post Holders, Spring-Loaded Hex-Locking Thumbscrews, L = 2&quot;, 5 Pack</td><td>THORLABS</td><td>PH2-P5</td><td>Quantity: 1</td></tr><tr><td>&amp;Oslash;1/2&quot; Post Holders, Spring-Loaded Hex-Locking Thumbscrew, L = 3&quot;, 5 Pack</td><td>THORLABS</td><td>PH3-P5</td><td>Quantity: 1</td></tr><tr><td>Imperial Lens Mount For 2&quot; Optics, 8-32 Tap</td><td>THORLABS</td><td>LMR2</td><td>Quantity: 2</td></tr><tr><td>f=200.0 mm, &amp;Oslash;2&quot; Achromatic Doublet, ARC: 400-700 nm</td><td>THORLABS</td><td>AC254-200-A</td><td>Quantity: 2</td></tr><tr><td>Kinematic Mount for up to 1.3&quot; (33&amp;nbsp;mm) Tall Rectangular Optics, Right Handed</td><td>THORLABS</td><td>KM100C</td><td>Quantity: 2</td></tr><tr><td>Fixed Cylindrical Lens Mount, Max Optic Height: 1.60&quot; (40.6 mm)</td><td>THORLABS</td><td>CH1A</td><td>Quantity: 2</td></tr><tr><td>f=200.00 mm, H=30.00 mm, L=32.0 mm, N-BK7 Plano-Convex Cylindrical Lens, Antireflection Coating: 350-700 nm</td><td>THORLABS</td><td>L1653L1-A</td><td>Quantity: 2</td></tr><tr><td>Right-Angle Post Clamp, Fixed 90&amp;deg; Adapter</td><td>THORLABS</td><td>RA90</td><td>Quantity: 1</td></tr><tr><td>Adapter with External C-Mount Threads and Internal SM1 Threads</td><td>THORLABS</td><td>SM1A9</td><td>Quantity: 1</td></tr><tr><td>Studded Pedestal Base Adapter, 1/4&quot;-20 Thread</td><td>THORLABS</td><td>PB4</td><td>Quantity: 2</td></tr><tr><td>Spacer, 2&quot; x 3&quot;, 1.000&quot; Thick</td><td>THORLABS</td><td>Ba2S7</td><td>Quantity: 2</td></tr><tr><td>543 nm, f=15.01 mm, NA=0.17 FC/APC Fiber Collimation Pkg.</td><td>THORLABS</td><td>F260APC-A</td><td>Quantity: 1</td></tr><tr><td>SM1-Threaded Adapter for &amp;Oslash;11&amp;nbsp;mm collimators</td><td>THORLABS</td><td>Ad11F</td><td>Quantity: 1</td></tr><tr><td>Translating Lens Mount for &amp;Oslash;1&quot; Optics, 1 Retaining Ring Included</td><td>THORLABS</td><td>LM1XY</td><td>Quantity: 1</td></tr><tr><td>Single Mode Patch Cable, 450 - 600 nm, FC/APC, 2 m Long</td><td>THORLABS</td><td>P3-460B-FC-2</td><td>Quantity: 1</td></tr><tr><td>1:1 Matched Achr. Pair, f1=30 mm, f2=30 mm, BBAR 400-700 nm</td><td>THORLABS</td><td>MAP103030-A</td><td>Quantity: 1</td></tr><tr><td>SM1 Lens Tube&amp;hellip;length to adjust depend on CCD, we have 3.5&amp;nbsp;inches</td><td>THORLABS</td><td>SM1LXX</td><td>Quantity: 1</td></tr><tr><td>Base Adapters for &amp;Oslash;1/2&quot; Post Holders and &amp;Oslash;1&quot; Posts</td><td>THORLABS</td><td>BE1</td><td>Quantity: 8</td></tr><tr><td>Clamping Forks for&amp;nbsp; &amp;Oslash;1/2&quot; Post Holders and &amp;Oslash;1&quot; Posts</td><td>THORLABS</td><td>CF125</td><td>Quantity: 8</td></tr><tr><td>HW-KIT5 - 4-40 Cap Screw and Hardware Kit for Mini-Series&amp;nbsp;</td><td>THORLABS</td><td>HW-KIT5</td><td>Quantity: 1</td></tr><tr><td>D20S - Standard Iris, &amp;Oslash;20.0 mm Max Aperture&amp;nbsp;</td><td>THORLABS</td><td>D20S</td><td>Quantity: 2</td></tr><tr><td colspan="4">&lt;strong&gt;FOR ENCLOSURE&lt;/strong&gt;</td></tr><tr><td>25 mm Construction Rail, L = 21&quot;</td><td>THORLABS</td><td>XE25L21</td><td>Quantity: 6</td></tr><tr><td>1&quot; Construction Cube with Three 1/4&quot; (M6) Counterbored Holes</td><td>THORLABS</td><td>RM1G</td><td>Quantity: 8</td></tr><tr><td>Right-Angle Bracket for 25 mm Rails</td><td>THORLABS</td><td>XE25A90</td><td>Quantity: 12</td></tr><tr><td>25 mm Construction Rail, L = 15&quot;</td><td>THORLABS</td><td>XE25L15</td><td>Quantity: 4&amp;nbsp;</td></tr><tr><td>25 mm Construction Rail, L = 9&quot;</td><td>THORLABS</td><td>XE25L09</td><td>Quantity: 8</td></tr><tr><td>High Performance Black Masking Tape, 2&quot; x 60 yds. (50 mm x 55 m) Roll</td><td>THORLABS</td><td>T743-2.0</td><td>Quantity: 1</td></tr><tr><td>Low-Profile T-Nut, 1/4&quot;-20 Tapped Hole, Qty: 10</td><td>THORLABS</td><td>XE25T3</td><td>Quantity: 1</td></tr><tr><td>1/4&quot;-20 Low-Profile Channel Screws (100 Screws/Box)</td><td>THORLABS</td><td>SH25LP38</td><td>Quantity: 1</td></tr><tr><td>60&quot; (W) x 3 yds. (L) x 0.005&quot; (T) (1.5 m x 2.7 m x 0.12 mm) Blackout Fabric</td><td>THORLABS</td><td>BK5</td><td>Quantity: 1</td></tr><tr><td colspan="4">&lt;strong&gt;CAMERA, LASER and MICROSCOPE&lt;/strong&gt;</td></tr><tr><td>EMCCD camera</td><td>ANDOR</td><td>iXon Ultra 897</td><td>Quantity: 1</td></tr><tr><td>400 mW single mode green laser</td><td>LASER QUANTUM</td><td>torus 532</td><td>Quantity: 1</td></tr><tr><td>Research Inverted System Microscope&amp;nbsp;</td><td>OLYMPUS</td><td>IX71</td><td>Quantity: 1</td></tr></tbody></table>

high speed sub-ghz spectrometer for brillouin scattering analysis

이 프로토콜의 목적은 병렬 높은 흡광 고해상도 브릴 루앙 광 분광계를 구축하는 것이다. 브릴 리언 스펙트럼은 점탄성 재료 특성의 직접적인 판독 값을 얻기 위해 사용할 수있는 비접촉 측정 방법이다. 그것은 물질의 특성, 구조 모니터링 및 환경 감지에 유용한 도구가되고있다. 과거에는, 브릴 리언 스펙트럼은 일반적으로 스펙트럼 분석을 수행하는 주사 파브리 - 페롯에 탈론을 사용했다. 이 과정은 생물 의학 응용 프로그램에 적합하지 않은 기술을, 높은 조명 전력과 긴 획득 시간을 필요로한다. 최근 도입 된 새로운 분석계는 교차 축 배열 된 2 VIPAs을 이용함으로써 이러한 문제를 극복한다. 이러한 혁신은 생체 조직의 안전 한계 내에서 서브 초 획득 시간 및 조명 전력으로 서브 (기가 헤르츠)의 고해상도 스펙트럼 분석을 가능하게한다. 이 개선에 의해 촉진 여러 새로운 응용 프로그램은 CU 있습니다rrently 생물학 연구 및 임상 응용 프로그램에서 탐구되고.

<html> 그림 3은 대표적인 브릴 루앙 스펙트럼과 다른 재료에 대한 자신의 적합을 보여줍니다. VIPAs 모두 약 20 ㎓의 FSR의 결과 5mm의 두께를 갖는다. 이러한 측정을위한 통합 시간은 100 밀리 초이었다. (100) 측정을 수행하고 평균되었다. 하나의 교정 측정은 스펙트럼을 획득하기 전에 촬영했다. <img alt="그림 3" src="/files/ftp_upload/53468/53468fig3.jpg" /> 다른 재료의 3 브릴 루앙 스펙트럼을 그림. 측정 데이터 (블루)에 로렌츠 곡선 맞춤 (빨간색). 메탄올 () 브릴 리언 스펙트럼. 측정 된 브릴 루앙 시프트 5.59 헤르쯔이다. 에탄올의 (b)는 브릴 리언 스펙트럼. 측정 된 브릴 루앙 시프트 5.85 헤르쯔이다. 폴리스티렌 (C)의 브릴 리언 스펙트럼. 측정 된 브릴 루앙 시프트 14.12 기가 헤르쯔이다.광고 / 53468 / 53468fig3large.jpg &quot;대상 =&quot;_ 빈 &quot;&gt;이 그림의 더 큰 버전을 보려면 여기를 클릭하십시오. 얻어진 브릴 루앙 변화는 이전에 간행 된 자료 3,6,7-에 동의합니다. 분광기의 배향이 최적이 동일한 재료 많은 스펙트럼 측정을 순차적으로 수행 될 수 있고, 피크 위치의 표준 편차가 계산 될 수 있는지 확인한다.도 4a는 메탄올 취한 순차적 250 브릴 루앙 측정의 시간 - 추적을 도시 ; 평가 브릴 루앙 시프트 히스토그램은도 4b에 도시된다. 샘플을 5 mW의 광으로 잘 정렬 스펙트로 100 밀리의 적분 시간은 σ ~ 10 MHz의 표준 편차를 가질 것이다. 렌즈와 각막 조직 내의 브릴 루앙 시프트의 변화는 1 GHz의 9,10,11의 순서로 측정되었다. 따라서 ≤10 메가 헤르츠의 변동성과 브릴 루앙 시프트 판독의 관련 측정을 가능하게 할 것이다조직의 기계적 변형. <img alt="그림 4" src="/files/ftp_upload/53468/53468fig4.jpg" /> 메탄올 250 측정 위에 브릴 루앙 시프트도 4 편차. (A)을 메탄올 250 브릴 루앙 측정 시간 추적. 250 측정을 통해 브릴 루앙 시프트 편차 (B) 히스토그램. <a href="https://www-jove-com.bdigitaluss.remotexs.co/files/ftp_upload/53468/53468fig4large.jpg" target="_blank">이 그림의 더 큰 버전을 보려면 여기를 클릭하십시오.</a>

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High Speed Sub-GHz Spectrometer for Brillouin Scattering Analysis

여기에서 우리는 빠른 브릴 루앙 분광계를 구축 할 수있는 프로토콜을 제시한다. 실제로 묘화 위상 어레이 계단식 (VIPA) 탈론 이상 1,000 배 빠른 전통적인 주사 패브리 페롯보다 분광계 측정 속도를 달성한다. 이러한 개선은 생체 내에서 낮은 전력 레벨에서 조직 및 생체 재료의 브릴 리언 분석하는 수단을 제공한다.

브릴 루앙 산란 분석을위한 고속 서브 GHz의 분광계

The goal of this protocol is to build a parallel high-extinction and high-resolution optical Brillouin spectrometer. Brillouin spectroscopy is a ...

high-speed-sub-ghz-spectrometer-for-brillouin-scattering-analysis

Universidad San Sebastian

Research

JoVE Journal

Bioengineering

14.9K 조회수.  University of Maryland.  여기에서 우리는 빠른 브릴 루앙 분광계를 구축 할 수있는 프로토콜을 제시한다. 실제로 묘화 위상 어레이 계단식 (VIPA) 탈론 이상 1,000 배 빠른 전통적인 주사 패브리 페롯보다 분광계 측정 속도를 달성한다. 이러한 개선은 생체 내에서 낮은 전력 레벨에서 조직 및 생체 재료의 브릴 리언 분석하는 수단을 제공한다. 

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Rejection of Fluorescence Background in Resonance and Spontaneous Raman Microspectroscopy

Raman spectroscopy is often plagued by a strong fluorescent background, particularly for biological samples. If a sample is excited with a train of ultrafast pulses, a system that can temporally separate spectrally overlapping signals on a picosecond timescale can isolate promptly arriving Raman scattered light from late-arriving fluorescence light. Here we discuss the construction and operation of a complex nonlinear optical system that uses all-optical switching in the form of a low-power optical Kerr gate to isolate Raman and fluorescence signals. A single 808 nm laser with 2.4 W of average power and 80 MHz repetition rate is split, with approximately 200 mW of 808 nm light being converted to &lt; 5 mW of 404 nm light sent to the sample to excite Raman scattering. The remaining unconverted 808 nm light is then sent to a nonlinear medium where it acts as the pump for the all-optical shutter. The shutter opens and closes in 800 fs with a peak efficiency of approximately 5%. Using this system we are able to successfully separate Raman and fluorescence signals at an 80 MHz repetition rate using pulse energies and average powers that remain biologically safe. Because the system has no spare capacity in terms of optical power, we detail several design and alignment considerations that aid in maximizing the throughput of the system. We also discuss our protocol for obtaining the spatial and temporal overlap of the signal and pump beams within the Kerr medium, as well as a detailed protocol for spectral acquisition. Finally, we report a few representative results of Raman spectra obtained in the presence of strong fluorescence using our time-gating system.

We discuss the construction and operation of a complex nonlinear optical
system that uses ultrafast all-optical switching to isolate Raman from fluorescence
signals. Using this system we are able to successfully separate Raman and fluorescence
signals utilizing pulse energies and average powers that remain biologically safe.

공명과 자연 래맨 Microspectroscopy에 형광 배경 거부

Raman spectroscopy is often plagued by a strong fluorescent background, particularly for biological samples. If a sample is excited with a train of ...

연구

생체공학

Fabrication And Characterization Of Photonic Crystal Slow Light Waveguides And Cavities

Slow light has been one of the hot topics in the photonics community in the past decade, generating great interest both from a fundamental point of view and for its considerable potential for practical applications. Slow light photonic crystal waveguides, in particular, have played a major part and have been successfully employed for delaying optical signals1-4 and the enhancement of both linear5-7 and nonlinear devices.8-11
Photonic crystal cavities achieve similar effects to that of slow light waveguides, but over a reduced band-width. These cavities offer high Q-factor/volume ratio, for the realization of optically12 and electrically13 pumped ultra-low threshold lasers and the enhancement of nonlinear effects.14-16 Furthermore, passive filters17 and modulators18-19 have been demonstrated, exhibiting ultra-narrow line-width, high free-spectral range and record values of low energy consumption.
To attain these exciting results, a robust repeatable fabrication protocol must be developed. In this paper we take an in-depth look at our fabrication protocol which employs electron-beam lithography for the definition of photonic crystal patterns and uses wet and dry etching techniques. Our optimised fabrication recipe results in photonic crystals that do not suffer from vertical asymmetry and exhibit very good edge-wall roughness. We discuss the results of varying the etching parameters and the detrimental effects that they can have on a device, leading to a diagnostic route that can be taken to identify and eliminate similar issues.
The key to evaluating slow light waveguides is the passive characterization of transmission and group index spectra. Various methods have been reported, most notably resolving the Fabry-Perot fringes of the transmission spectrum20-21 and interferometric techniques.22-25 Here, we describe a direct, broadband measurement technique combining spectral interferometry with Fourier transform analysis.26 Our method stands out for its simplicity and power, as we can characterise a bare photonic crystal with access waveguides, without need for on-chip interference components, and the setup only consists of a Mach-Zehnder interferometer, with no need for moving parts and delay scans.
When characterising photonic crystal cavities, techniques involving internal sources21 or external waveguides directly coupled to the cavity27 impact on the performance of the cavity itself, thereby distorting the measurement. Here, we describe a novel and non-intrusive technique that makes use of a cross-polarised probe beam and is known as resonant scattering (RS), where the probe is coupled out-of plane into the cavity through an objective. The technique was first demonstrated by McCutcheon et al.28 and further developed by Galli et al.29

Use of photonic crystal slow light waveguides and cavities has been widely adopted by the photonics community in many differing applications. Therefore fabrication and characterization of these devices are of great interest. This paper outlines our fabrication technique and two optical characterization methods, namely: interferometric (waveguides) and resonant scattering (cavities).

광자 크리스탈 느린 경 Waveguides 그리고 안의 공간의 제조 및 특성

Slow light has been one of the hot topics in the photonics community in the past decade, generating great interest both from a fundamental point of view ...

공학

Measurement of Scattering Nonlinearities from a Single Plasmonic Nanoparticle

Plasmonics, which are based on the collective oscillation of electrons due to light excitation, involve strongly enhanced local electric fields and thus have potential applications in nonlinear optics, which requires extraordinary optical intensity. One of the most studied nonlinearities in plasmonics is nonlinear absorption, including saturation and reverse saturation behaviors. Although scattering and absorption in nanoparticles are closely correlated by the Mie theory, there has been no report of nonlinearities in plasmonic scattering until very recently. 
Last year, not only saturation, but also reverse saturation of scattering in an isolated plasmonic particle was demonstrated for the first time. The results showed that saturable scattering exhibits clear wavelength dependence, which seems to be directly linked to the localized surface plasmon resonance (LSPR). Combined with the intensity-dependent measurements, the results suggest the possibility of a common mechanism underlying the nonlinear behaviors of scattering and absorption. These nonlinearities of scattering from a single gold nanosphere (GNS) are widely applicable, including in super-resolution microscopy and optical switches. 
In this paper, it is described in detail how to measure nonlinearity of scattering in a single GNP and how to employ the super-resolution technique to enhance the optical imaging resolution based on saturable scattering. This discovery features the first super-resolution microscopy based on nonlinear scattering, which is a novel non-bleaching contrast method that can achieve a resolution as low as l/8 and will potentially be useful in biomedicine and material studies.

Saturable and reverse saturable scattering were discovered in isolated plasmonic particles and adopted as a novel non-bleaching contrast method in super-resolution microscopy. Here the experimental procedures of detecting and extracting nonlinear scattering are explained in detail, as well as how to enhance resolution with the aid of saturated excitation microscopy.

단일 플라즈몬 나노 입자에서 비선형 산란 측정

Plasmonics, which are based on the collective oscillation of electrons due to light excitation, involve strongly enhanced local electric fields and thus ...

High Resolution Phonon-assisted Quasi-resonance Fluorescence Spectroscopy

High resolution optical spectroscopy methods are demanding in terms of either technology, equipment, complexity, time or a combination of these. Here we demonstrate an optical spectroscopy method that is capable of resolving spectral features beyond that of the spin fine structure and homogeneous linewidth of single quantum dots (QDs) using a standard, easy-to-use spectrometer setup. This method incorporates both laser and photoluminescence spectroscopy, combining the advantage of laser line-width limited resolution with multi-channel photoluminescence detection. Such a scheme allows for considerable improvement of resolution over that of a common single-stage spectrometer. The method uses phonons to assist in the measurement of the photoluminescence of a single quantum dot after resonant excitation of its ground state transition. The phonon&#39;s energy difference allows one to separate and filter out the laser light exciting the quantum dot. An advantageous feature of this method is its straight forward integration into standard spectroscopy setups, which are accessible to most researchers.

The manuscript describes a method of phonon-assisted quasi-resonant fluorescence spectroscopy that incorporates both laser-limited resolution and photoluminescence (PL) spectroscopy. This method utilizes optical phonons to provide linewidth-limited resolution spectra of atom-like semiconductor structures in the energy domain. The method is also easily realized with a single spectrometer optical spectroscopy setup.

높은 해상도 포논 도움을 준 공명 형광 분광학

High resolution optical spectroscopy methods are demanding in terms of either technology, equipment, complexity, time or a combination of these. Here we ...

Non-equilibrium Microwave Plasma for Efficient High Temperature Chemistry

A flowing microwave plasma based methodology for converting electric energy into internal and/or translational modes of stable molecules with the purpose of efficiently driving non-equilibrium chemistry is discussed. The advantage of a flowing plasma reactor is that continuous chemical processes can be driven with the flexibility of startup times in the seconds timescale. The plasma approach is generically suitable for conversion/activation of stable molecules such as CO2, N2 and CH4. Here the reduction of CO2 to CO is used as a model system: the complementary diagnostics illustrate how a baseline thermodynamic equilibrium conversion can be exceeded by the intrinsic non-equilibrium from high vibrational excitation. Laser (Rayleigh) scattering is used to measure the reactor temperature and Fourier Transform Infrared Spectroscopy (FTIR) to characterize in situ internal (vibrational) excitation as well as the effluent composition to monitor conversion and selectivity.

This article describes a flowing microwave reactor that is used to drive efficient non-equilibrium chemistry for the application of conversion/activation of stable molecules such as CO2, N2 and CH4. The goal of the procedure described here is to measure the in situ gas temperature and gas conversion.

효율적인 고온 화학을위한 비평 형 마이크로 웨이브 플라즈마

A flowing microwave plasma based methodology for converting electric energy into internal and/or translational modes of stable molecules with the purpose ...

화학

High-speed Continuous-wave Stimulated Brillouin Scattering Spectrometer for Material Analysis

Recent years have witnessed a significant increase in the use of spontaneous Brillouin spectrometers for non-contact analysis of soft matter, such as aqueous solutions and biomaterials, with fast acquisition times. Here, we discuss the assembly and operation of a Brillouin spectrometer that uses stimulated Brillouin scattering (SBS) to measure stimulated Brillouin gain (SBG) spectra of water and lipid emulsion-based tissue-like samples in transmission mode with &lt;10 MHz spectral-resolution and &lt;35 MHz Brillouin-shift measurement precision at &lt;100 ms. The spectrometer consists of two nearly counter-propagating continuous-wave (CW) narrow-linewidth lasers at 780 nm whose frequency detuning is scanned through the material Brillouin shift. By using an ultra-narrowband hot rubidium-85 vapor notch filter and a phase-sensitive detector, the signal-to-noise-ratio of the SBG signal is significantly enhanced compared to that obtained with existing CW-SBS spectrometers. This improvement enables measurement of SBG spectra with up to 100-fold faster acquisition times, thereby facilitating high spectral-resolution and high-precision Brillouin analysis of soft materials at high speed.

We describe the construction of a rapid continuous-wave-stimulated-Brillouin-scattering (CW-SBS) spectrometer. The spectrometer employs single-frequency diode-lasers and an atomic vapor notch-filter to acquire transmission spectra of turbid/non-turbid samples with high spectral-resolution at speeds up to 100-fold faster than those of existing CW-SBS spectrometers. This improvement enables high-speed Brillouin material analysis.

소재 분석에 대 한 고속 연속파 자극된 브 릴 루 앵 산란 분 광 계

Recent years have witnessed a significant increase in the use of spontaneous Brillouin spectrometers for non-contact analysis of soft matter, such as ...

Observation and Analysis of Blinking Surface-enhanced Raman Scattering

From a single molecule at a silver nanoaggregate junction, blinking surface-enhanced Raman scattering (SERS) is observed. Here, a protocol is presented on how to prepare the SERS-active silver nanoaggregate, record a video of certain blinking spots in the microscopic image, and analyze the blinking statistics. In this analysis, a power law reproduces the probability distributions for bright events relative to their duration. The probability distributions for dark events are fitted by a power law with an exponential function. The parameters of the power law represent molecular behavior in both bright and dark states. The random walk model and the speed of the molecule across the entire silver surface can be estimated. It is difficult to estimate even when using averages, autocorrelation functions, and super-resolution SERS imaging. In the future, power law analyses should be combined with spectral imaging, because the origins of blinking cannot be confirmed by this analysis method alone.

This protocol describes the analysis of blinking surface-enhanced Raman scattering due to the random walk of a single molecule on a silver surface using power laws.

관찰 및 깜박이 표면 강화 된 라만 산란의 분석

From a single molecule at a silver nanoaggregate junction, blinking surface-enhanced Raman scattering (SERS) is observed. Here, a protocol is presented on ...

Quantitative Analysis of Vacuum Induction Melting by Laser-induced Breakdown Spectroscopy

Vacuum induction melting is a popular method for refining high purity metal and alloys. Traditionally, standard process control in metallurgy involves several steps, include drawing samples, cooling, cutting, transport to the laboratory, and analysis. The whole analysis process requires more than 30 minutes, which hinders on-line process control. Laser-induced breakdown spectroscopy is an excellent on-line analysis method that can satisfy the requirements of vacuum induction melting because it is fast and noncontact and does not require sample preparation. The experimental facility uses a lamp-pumped Q-switched laser to ablate melted liquid steel with an output energy of 80 mJ, a frequency of 5 Hz, a FWHM pulse width of 20 ns, and a working wavelength of 1,064 nm. A multi-channel linear charge coupled device (CCD) spectrometer is used to measure the emission spectrum in real time, with a spectral range from 190 to 600 nm and a resolution of 0.06 nm at a wavelength of 200 nm. The protocol includes several steps: standard alloy sample preparation and an ingredient test, smelting of standard samples and determination of the laser breakdown spectrum, and construction of the elements concentration quantitative analysis curve of each element. To realize the concentration analysis of unknown samples, the spectrum of a sample also needs to be measured and disposed with the same process. The composition of all main elements in the melted alloy can be quantitatively analyzed with an internal standard method. The calibration curve shows that the limit of detection of most metal elements ranges from 20-250 ppm. The concentration of elements, such as Ti, Mo, Nb, V, and Cu, can be lower than 100 ppm, and the concentrations of Cr, Al, Co, Fe, Mn, C, and Si range from 100-200 ppm. The R2 of some calibration curves can exceed 0.94.

During vacuum induction melting, laser-induced breakdown spectroscopy is used to perform real-time quantitative analysis of the main-ingredient elements of a molten alloy.

레이저 유도 분해 분 광 법에의 한 용융 진공 유도의 정량 분석

Vacuum induction melting is a popular method for refining high purity metal and alloys. Traditionally, standard process control in metallurgy involves ...

Optimizing Brillouin Optical Time-Domain Analyzers Based on Gain Spectrum Engineering

Demonstrated is a unique method for sensing performance enhancement in Brillouin optical time-domain analyzers (BOTDA). A Brillouin gain spectrum (BGS) is superimposed with two symmetric Brillouin loss spectra (BLS). This leads to a complex engineered spectrum shape that is more resistant to the sensing system noise. Instead of only one pump and probe interaction as in the conventional BOTDA setup, three optical probe waves are exploited, with one probe located in the BGS and the other two symmetrically in the BLS. Due to the resistance and insensitivity of the engineered spectrum shape to the noise, the sensing performance is enhanced by 60% and the measurand resolution is doubled.

A protocol for Brillouin optical time-domain analyzers based on gain spectrum engineering is presented. Enhancements in the sensing performance, including sensing range and measurand resolution are achieved and the excess Brillouin intensity noise is studied. The protocol introduces a new way to enhance distributed Brillouin sensing performance.

Demonstrated is a unique method for sensing performance enhancement in Brillouin optical time-domain analyzers (BOTDA). A Brillouin gain spectrum (BGS) is ...

Preparation of Extracellular Matrix Protein Fibers for Brillouin Spectroscopy

Brillouin spectroscopy is an emerging technique in the biomedical field. It probes the mechanical properties of a sample through the interaction of visible light with thermally induced acoustic waves or phonons propagating at a speed of a few km/sec. Information on the elasticity and structure of the material is obtained in a nondestructive contactless manner, hence opening the way to in vivo applications and potential diagnosis of pathology. This work describes the application of Brillouin spectroscopy to the study of biomechanics in elastin and trypsin-digested type I collagen fibers of the extracellular matrix. Fibrous proteins of the extracellular matrix are the building blocks of biological tissues and investigating their mechanical and physical behavior is key to establishing structure-function relationships in normal tissues and the changes which occur in disease. The procedures of sample preparation followed by measurement of Brillouin spectra using a reflective substrate are presented together with details of the optical system and methods of spectral data analysis.

We present a protocol for the application of Brillouin light scattering spectroscopy to elastin and trypsin-purified type I collagen fibers of the extracellular matrix to extract their full elastic properties.

브릴 루앙 분광학에 대한 세포 외 기질 단백질 섬유의 제조

Brillouin spectroscopy is an emerging technique in the biomedical field. It probes the mechanical properties of a sample through the interaction of ...